Главная > Разное > Нелинейная оптика молекулярных кристаллов
<< Предыдущий параграф
Следующий параграф >>
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Макеты страниц

3.5. Методы изучения синхронизма в монокристаллах

Для практического применения нового материала в качестве преобразователя излучения необходимо определить направления синхронизма для используемого, типа преобразования. Эти направления можно рассчитать, если показатели преломления измерены достаточно точно (см. разд. 5). В ряде случаев направления коллинеарного синхронизма можно найти эмпирически по возрастанию интенсивности преобразованного сигнала. Для этого кристалл поворачивают в поле излучения Лазера, замечая возрастание интенсивности преобразованного излучения, направление которого совпадает с направлением основного излучения. Положение кристалла относительно луча определяют с помощью гониометра. Этот метод обычно используют для уточнения направлений синхронизма, рассчитанных по показателям преломления.

Направления векторного синхронизма можно определить, наблюдая взаимодействие основного излучения с излучением, рассеянным в кристалле. В направлениях, в которых преобразованное излучение усиливается благодаря выполнению условий синхронизма при взаимодействии излучения накачки с рассеянным излучением той же частоты, наблюдаются сигналы преобразованного излучения. Если преобразование достаточно эффективно, можно использовать узкие коллимированные пучки излучения и тонкие кристаллы. В этом случае направления преобразованного излучения имеют малый разброс, и излучение можно наблюдать в виде пространственных фигур (конусов, парабол и т.д.). В этих случаях направления преобразованного излучения можно определить с помощью гониометра [114,149].

Если эффективность преобразования мала, то используют широкие пучки излучения и сравнительно большие кристаллы. Направления преобразованного излучения в этом случае имеют большой разброс. Преобразованное излучение собирают линзой, в фокусе которой располагают входную щель спектроскопа [150]. В этом случае сфотографированный с помощью спектроскопа спектр будет двухмерным: абсцисса будет давать частоту, ордината — угол рассеяния преобразованного излучения.

<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Оглавление